Уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости

Если вместо идеальной жидкости рассматривать реальную, то уравнение Бернулли должно будет существенным образом измениться. При

движении реальной жидкости ее полная удельная энергия или напор будет убывать по направлению движения. Причина этому – неизбежные затраты энергии на преодоление сопротивлений движению, обусловленные

внутренним трением в вязкой (т.е. реальной) жидкости. Значит, для струйки реальной жидкости полная удельная энергия в сечении 1–1 будет всегда больше, чем полная удельная энергия в следующем за ним сечении 2–2 на величину указанных потерь энергии, и уравнение Бернулли вследствие этого принимает вид:

Подобно тому, как три члена левой части этого уравнения и три первых члена правой его части представляют собой полную энергию жидкости соответственно в сечениях 1–1 и 2–2, так и величина h/ является мерой

энергии, потерянной на преодоление сопротивлений при ее движении между указанными сечениями. Соответствующий этой потере удельной

энергии напор называют потерей напора между сечениями 1–1 и 2–2. В

соответствии с этим график уравнения Бернулли для струйки реальной

жидкости (рис. 2) будет отличаться от аналогичного графика для идеальной жидкости.

Поскольку в случае реальной жидкости полный напор

вдоль струйки убывает по направлению движения, напорную линию изображают не горизонтальной прямой (как в случае идеальной жидкости), а

некоторой кривой 0/–0/. Для характеристики движения вязкой реальной

жидкости пользуются понятиями: гидравлический и пьезометрический

уклоны потока. Гидравлическим уклоном i называется падение полного

напора, отнесенное к единице длины, измеряемой вдоль струйки. Средний

гидравлический уклон на участке между двумя сечениями 1–1 и 2–2 определяется следующим образом:

(13)

Пьезометрическим уклоном ip называется изменение потенциального

напора, отнесенное к единице длины.

 (14)

Уклоны i и ip – отвлеченные, безразмерные величины.