Нужна помощь в написании работы?

Как было отмечено выше, анизотропии, Р-четные, Р-нечетные и Т-нечетные асимметрии в УРФ деления возникают только тогда, когда значения проекции K спина делящегося ядра J в точке разрыва ядра распределены неоднородно. Неоднородность распределения по  возможна только при сохранении проекций , отобранных ПДС, на неадиабатических стадиях деления, предшествующих разрыву делящегося ядра на фрагменты деления и вызывающих переход этого ядра в возбужденные состояния. Если указанные состояния успевают термализоваться, то для них возникает эффект динамического усиления Кориолисова взаимодействия , приводящий к равномерному статистическому смешиванию всех возможных значений проекций .

Многие делительные модели , разумно описывающие массовые и зарядовые распределения фрагментов деления, приводят к представлению, что неадиабатический характер спуска делящегося ядра с внешней седловой точки вызывает нагревание этого ядра и появление у него вблизи точки его разрыва на фрагменты деления температуры  МэВ, которой для ядер с атомным весом  соответствует энергия возбуждения  МэВ . При столь высокой температуре в делящемся ядре появляются сложные многоквазичастичные состояния с большой энергетической плотностью, которые являются идеальным объектом для проявления Кориолисова взаимодействия. Равномерное статистическое смешивание проекций  спина на ось симметрии ядра, обусловленное Кориолисовым взаимодействием, для подобных состояний делящегося ядра в окрестности его разрыва на фрагменты деления, как показано в работе , приводит к «забыванию» делящимся ядром значений , выделяемых ПДС, и к полному исчезновению любого рода анизотропий, включая -нечетные, -четные и -нечетные асимметрии, в УРФ двойного деления ядер. Поскольку подобные анизотропии для низкоэнергетического деления, индуцированного в реакциях с поляризованными нейтронами, -квантами и другими частицами, надежно установлены экспериментально , можно придти к принципиальному заключению, что делящаяся система остается «холодной» на всех стадиях деления, начинающихся со спуска делящегося ядра с внешней седловой точки и заканчивающихся формированием угловых распределений продуктов деления. Это сразу приводит к представлению о том, что в делящемся ядре из-за неадиабатического характера его коллективного деформационного движения могут возбуждаться только «входные» состояния, имеющие достаточно простую (малоквазичастичную) структуру и обладающие достаточно низкой энергетической плотностью, которые не успевают за время протекания этой стадии трансформироваться в сложные (многоквазичастичные) состояния, отвечающие полной термализации энергии возбуждения ядра и обладающие высокой энергетической плотностью. Для указанных «входных» состояний можно пренебречь Кориолисовым смешиванием проекций  и рассматривать эти проекции для указанных состояний как интегралы движения. Величины  для анализируемых «входных» состояний будут совпадать с величинами  для соответствующих переходных делительных состояний на внешней седловой точке потенциала деформации, поскольку форма делящегося ядра в процессе деления сохраняет аксиальную симметрию.

«Холодность» делящегося ядра в момент его разрыва и «холодность» первичных фрагментов деления приводят к сохранению сверхтекучих нуклон-нуклонных корреляций в делящемся ядре и фрагментах деления. В этом случае по аналогии с альфа- и кластерным распадами тяжелых ядер можно ожидать, что с наибольшей вероятностью будут происходить облегченные делительные переходы, для которых первичные фрагменты деления формируются без разрыва куперовских пар нуклонов, находящихся в предразрывной конфигурации делящегося ядра. При этом обмен нуклонами между начальными фрагментами деления с наибольшей вероятностью будет осуществляться путем взаимной передачи не отдельных нуклонов, а их куперовских пар, что имеет определенную аналогию с эффектом Джозефсона для сверхпроводников. Поскольку куперовские пары нуклонов имеют положительную четность и равные нулю проекции их полных спинов на ось симметрии делящегося ядра, то для облегченных делительных переходов относительные орбитальные моменты , четности  и проекции  первичных фрагментов деления должны иметь значения, согласующиеся с проявлением сверхтекучих корреляций и с законами сохранения четности  и проекции  для делящегося ядра.

Как и в случае - и кластерного распадов ядер, вероятности формирования начальных и первичных фрагментов деления при разрыве одной куперовской пары в предразрывной конфигурации делящегося ядра (этот случай соответствует делительному переходу первого порядка запрета) должны быть уменьшены по сравнению с вероятностью формирования указанных фрагментов для облегченного делительного перехода. Классификация делительных переходов по степени их запрещенности позволяет, по-видимому, объяснить четно-нечетные эффекты в экспериментальных зарядовых распределениях конечных фрагментов деления, обнаруженные в работе .

Полученное заключение приводит к необходимости по-новому взглянуть на физику процесса деления и на связь квантовых и термодинамических характеристик делящейся системы для различных стадий этого процесса.

Поделись с друзьями