Ускоритель нельзя рассматривать как непосредственный источник нейтронов. Для получения нейтронов используются мишени, которые бомбардируются ускоренными частицами. В большинстве случаев используются реакции типа (p,n), (d,n), (t,n) и (α,n). Под определенным фиксированным углом к потоку падающих частиц выходит поток моноэнергетических нейтронов в интервале энергий от нескольких килоэлектронвольт до 20 МэВ.
Для получения какой-либо определенной реакции облучают тонкую мишень достаточно сильным потоком моноэнергетических частиц, и нейтроны, выходящие из мишени под заданным углом по отношению к направлению движения падающих частиц, будут иметь определенную энергию.
Реакции (p,n) являются эндоэнерегическими. Вследствие этого при бомбардировке тонких мишеней протонами с энергией, лишь незначительно превышающей порог, можно получить моноэнергетические нейтроны с относительно малой энергией.
Наиболее часто используется реакция , которая дает нейтроны промежуточных энергий и быстрые 0,5 ÷ 2,0 МэВ.
Быстрые и очень быстрые нейтроны получают по реакции (d,n). Эти реакции за исключением являются экзоэнергетическими.
Зависимость энергии нейтронов от угла вылета приведена на рисунке 7 для реакции .
Характеристики некоторых реакций (d,n), используемых доля получения нейтронов приведены в таблице 4.
Таблица 4. Характеристики , используемых для получения нейтронов.
Реакция |
Q, МэВ |
|
. |
3,265 |
2,45 |
Внимание!
Если вам нужна помощь в написании работы, то рекомендуем обратиться к
профессионалам. Более 70 000 авторов готовы помочь вам прямо сейчас. Бесплатные
корректировки и доработки. Узнайте стоимость своей работы.
|
17,4 |
14,1 |
15 |
13,3 |
|
-0,281 |
Рисунок 7 Зависимость энергий нейтронов от угла вылета. Числа у кривых - энергия дейтронов в мегаэлектронвольтах
Поможем написать любую работу на аналогичную тему