Пространственная когерентность

Формулы максимума и минимума  интерференции (2.16) и (2.21) не налагают никаких ограничений на величину оптической разности хода.

 Однако интерференционную картину можно наблюдать лишь при некоторых значениях d. С увеличением d интерференционная картина ухудшается и затем исчезает совсем.

Причина заключается в том, что реальные источники света не дают идеального монохроматического излучения, а испускают лишь квазимонохроматические волны, которые обладают (даже в случае высокой монохроматичности) некоторой шириной спектральных линий: 2(dw) = 2p(dn), где n- частота световых колебаний.

Для получения  интерференционной картины от двух когерентных источников монохроматического света необходимо, чтобы размеры источников не превосходили определенного предела, зависящего  от расстояния между ними, взаимного расположения их и от положения экрана.

Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют наблюдать интерференцию от монохроматического света, называют  пространственно когерентными.

Например, в опыте Юнга источником света может служить прямоугольная светящая щель шириной . Из каждой точки этой щели лучи падают на щели S1  и S2 под углами a1 и a2 (рис. 2.2), где сosa1 - сosa2 =  (r1»r2»r); d - расстояние между щелями. Тогда j , где                                                   j= -                                                      (2.23)

угловой размер источника СМ.

Следовательно, возникновение интерференционной картины зависит от степени углового расхождения лучей, освещающих щели S1  и S2.

Если источник света - диск, плоскость которого параллельна плоскости экрана, то при угловом размере диска j интерференция будет наблюдаться при закрытии щелей S1  и S2 кругом, имеющим диаметр .

 В этом случае световые лучи, проходившие сквозь щели S1  и S2 - пространственно когерентны. Минимальное сечение пучка s удовлетворяющее этим условиям, называют площадью пространственной когерентности, где

                             .                                   (2.24)

Когда свет строго монохроматичен, то все нарушения когерентности носят чисто пространственный характер, т.е. обусловлены различием в направлении световых лучей.

Для строго плоских  волн все направления лучей одинаковы (j=0), так как площадь когерентности s становится бесконечной.

По мере удаления от источника света угловое расхождение лучей, падающих в прибор, уменьшается, а их пространственная когерентность повышается. Например, несмотря на большие размеры звезд свет, идущий от них, имеет высокую степень пространственной когерентности.

Световые лучи лазерного излучения, кроме того, характеризуются высокой направленностью.

Для наблюдения интерференции света используют: опыт Юнга; зеркала и бипризму Френеля; билинзу Бойе; зеркало Ллойда; опыт Меслина; опыт Поля и др.

Например, в опыте Поля толщина пластинки слюды d  должна быть очень мала, поэтому мнимые источники S1  и S2 сдвинуты друг относительно друга на величину 2d, которая во много раз меньше размеров источника света .

При l =5×10-7 м,     d =5×10-7 м,      r =8 м,   b=300   по формуле

                                              ,                                                    (2.25)

где r×n - оптический путь луча света (в вакууме n=1);

b - угол падения луча в т. В (рис. 2.3)  находим, что

                                  8 см.

Следовательно, для получения хорошей контрастности интерференционных полос источник света должен имеет вполне разумные размеры, т.е. его можно считать светосильным. В этом состоит основное преимущество установки.

Другое преимущество - большие апертуры интерференционных пучков, позволяющие получать интерференцию в виде цветных колец на большой площади при освещении слюды белым светом, что позволяет показать интерференцию света для большой аудитории слушателей.