Рентгеновские лучи представляют собой электромагнитные волны с длиной волны l »10-8 - 10-10 м. Если кристаллическое тело рассматривать как совокупность параллельных атомных плоскостей, находящихся на расстоянии d »10-10 м друг от друга, то для рентгеновских лучей его можно рассматривать естественной трехмерной дифракционной решеткой. Процесс дифракции рентгеновского излучения представляется как отражение излучения от системы этих плоскостей кристаллической решетки. Дифракционные максимумы возникают в направлениях, в которых вторичные (рассеянные атомами) волны распространяются с одинаковыми фазами (рис. 3.8).
|
Рис. 3.8 |
Дифракционные максимумы удовлетворяют условиям Лауэ:
a(cosa - cosa0) = hl,
b(cosb - cosb0) = kl, (3.37)
c(cosg - cosg0) = 
l,
где а, b, c - периоды кристаллической решетки по трем осям; a0, b0, g0 - углы, образованные падающими лучами; a, b, g - углы, между рассеянными лучами и осями кристалла; h, k, 
- целые числа (индексы Миллера).
Вторичные когерентные волны, отразившись от различных атомных слоев интерферируют между собой.
Дифракционный максимум удовлетворяет условию
2dsinq = ±ml, (3.38)
где q - угол скольжения; d - период элементарной кристаллической решетки кристалла; m - порядок дифракционного максимума.
Дифракция рентгеновских лучей наблюдается в кристаллах, поликристаллах, аморфных телах, жидкостях и газах. Зависимость величины и пространственного распределения интенсивности рассеянного излучения от структуры и других физических характеристик образца легла в основу рентгено-структурного анализа и рентгенографии материалов.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему