Гидромеханика – изучает все движения жидкостей и газов.Гидромеханика и ее часть гидравлика прикладная наука, которая изучает закономерности движения жидкостей и применение этих законов к решению изомерных задач.Основные различия между гидромеханикой и гидравликой состоит в постановке задач: 1. в гидромеханике не налагается ограничений на вид движения жидкостей и как правило рассматривается общий случай пространственных трехмерных течений.
2. в гидравлике рассматривается только одномерное течение. Гидравлика основа знаний для любого нефтяника. Жидкость-тело обладающее весьма большой подвижностью частиц.
Идеальная жидкость – считается, что жидкость не обладает вязкостью и не зависит от параметров (плотность, от температуры и давления).
Нормальные напряжения в жидкости определяются как предел отношения силы давления ∆Р к площадке ∆ω р = lim | ∆TI∆ω | ∆ω→0
Нормальные напряжения р называют давлением.
Если величину давления р отсчитывают от нуля, его называют абсолютным, если от атмосферного — избыточным – величина давления, превышающая атмосферное или манометрическим – величина давления, котрое не достает до атмосферного.
Абсолютное давление равно атмосферному, сложенному с избыточным, т.е. Pабс=Рат+Ризб
Если гидромеханическое давление в жидкости оказывается меньше, атмосферного, то, как принято говорить, в жидкости имеется вакуум (разрежение).
Величина вакуума определяется разностью между атмосферным и абсолютным давлениями в жидкости
Рвак = Рат – Рабс и изменяется в пределах от нуля до атмосферного давления.
Объем тело давления – объем, заключенный между пьезометрической плоскостью, криволинейной поверхностью и вертикальными образующимися, которые проектируют криволинейную поверхность на пьезометрическую плоскость.
Элементарным объемным расходом струйки(м3/с) называется величина, представляющая собой объем жидкости, протекающий через живое сечение струйки в единицу времени:
dQ=dV/dt=udωdt/dt=udω , где dV – объем жидкости, прошедший за время dt через живое сечение dω.
Средняя скорость v в живом сечении потока ω – такая фиктивная скорость, с которой должны были бы двигаться все частицы жидкости, чтобы при этом объемный расход Q был бы тем же, что при реальном распределении скоростей:
V=∫ωudω/ω.
Если объемный расход жидкости умножить на плотность жидкости, то получим массовый расход Qm
Qm=ρQ .
Умножая массовый расход на ускорение силы тяжести, получим весовой расход, измеряется в :
G= ρgQ=mg.
Уравнение Бернулли z1+p1/ρg +α1U12/2g= z2+p2/ρg +α2U22/2g +h1-2 .
Местные сопротивления – сопротивления, сосредоточенные на коротких участках трубопровода, которые приводят к потери напора и вызваны местным отрывом вихрей, а также нарушением структуры потока.
Hm=ξU2/2g ; hm=ξU2/2g – уравнение Борда; ξ – коэф. местного сопротивления.
hT – потеря трения, hm – потери местные,
h1-2=hT+hm - потеря напора.
hT=2Lτ/ρgr.
hT=64LU2/Re*d*2g – Формула Дарси-Вейсбаха.
Гидравлическим ударом в напорном трубопроводе – резкое изменение давления жидкости, вызванное резким изменением скорости течения.
Формула Жуковского ∆p=ρuc.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему