Поляризация света. - Шпаргалки по Физике. Оптика.

Световые волны являются поперечными: векторы напряженностей электрического Е и магнитного Н полей световой волны взаимно перпендикулярны и колеблются перпендикулярно вектору скорости v распространения волны (перпендикулярно лучу). Совокупность явлений волновой оптики, в которых проявляется поперечность электромагнитных световых волн, называют поляризацией света. Так как векторы Е и Н световой волны перпендикулярны друг другу, то для описания поляризации достаточно исследовать поведение лишь одного из векторов, в качестве которого обычно выбирают вектор напряженности Е электрического поля электромагнитной волны, называемый электрическим вектором. Свет представляет собой суммарное электромагнитное излучение множества атомов. Атомы же излучают световые волны независимо друг от друга, поэтому световая волна, излучаемая телом, характеризуется всевозможными равновероятными направлениями колебаний электрического вектора (рис. 32, а). Равномерное распределение векторов Е объясняется большим числом атомарных излучателей, а равенство амплитудных значений векторов Е – одинаковой (в среднем) интенсивностью излучения каждого из атомов. Свет со всевозможными равновероятными направлениями колебаний вектора Е (и следовательно Н) называют естественным (неполяризованным). Свет, в котором направления колебаний электрического вектора каким-то образом упорядочены, называют поляризованным. Так, если в результате каких-либо внешних воздействий появляется преимущественное (но не исключительное!) направление колебаний вектора Е (рис. 32 б), то имеем дело с частично поляризованным светом. Наиболее общим типом поляризованного света является эллиптически поляризованный свет, когда конец электрического (магнитного) вектора описывает эллипс, лежащий в плоскости, перпендикулярной лучу. Свет, в котором вектор Е колеблется только в одном направлении, перпендикулярном лучу (рис. 32, в), называют плоскополяризованным (линейно поляризованным). Плоскость, проходящая через электрический вектор Е и луч, называется плоскостью поляризации. Если плоскополяризованный свет с амплитудой электрического вектора Е1 падает на анализатор, то анализатор пропустит только составляющую    Е║ = Е1 cos α. (34)

Так как интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды колебаний, то из (34) получаем     I2 = I1 cos2α, (35), где I1 – интенсивность плоскополяризованного света, падающего на анализатор, и I2 – интенсивность света, вышедшего из анализатора. Уравнение (35) выражает закон Малюса, согласно которому интенсивность света, прошедшего последовательно через поляризатор и анализатор, пропорциональна квадрату косинуса угла между их главными плоскостями. Если пропустить естественный свет через два поляризатора, главные плоскости которых образуют угол α, то из первого выйдет плоскополяризованный свет, интенсивность которого , из второго, согласно (35), выйдет свет интенсивностью

                                                .                                        (36)

Т.е.  (главные плоскости поляризаторов параллельны),  (главные плоскости поляризаторов перпендикулярны).

Если вращать анализатор вокруг луча частично поляризованного света, то интенсивность света за анализатором будет изменяться от Imax до Imin. Величина

                                                                                                (37)

характеризует степень поляризации. Здесь Imax и Imin – соответственно максимальная и минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором.