Рассмотрим абсолютный покой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести.
Уравнение Эйлера (20) принимает вид
. (32)
Это уравнение описывает механическое равновесие жидкости. Если внешние силы вообще отсутствуют, то уравнение равновесия гласит просто 
, т.е. р = const – давление одинаково во всех точках жидкости.
Уравнение (32) непосредственно интегрируется, если плотность жидкости можно считать постоянной вдоль всего объекта, т.е. если не происходит заметного сжатия жидкости под действием внешнего поля. Выберем оси координат, как показано на рис. 2. Поскольку из массовых сил действует только сила тяжести, то
; 
. (33)
Таким образом, искомая функция р зависит только от одной переменной z; интегрирование последнего равенства дает
, (34)
где С – произвольная постоянная.
Эта формула выражает гидростатический закон распределения давления, состоящий в том, что в тяжелой (подверженной действию силы тяжести) несжимаемой жидкости давление линейно зависит от вертикальной координаты.
Чтобы найти постоянную в уравнении (34), надо использовать какое-нибудь граничное условие. Пусть, например, жидкость покоится в резервуаре (см. рис.2) причем на ее свободной поверхности давление равно р0. Будем это давление называть внешним.
Для точек свободной поверхности можем записать
. (35)
Вычитая это отношение из уравнения (34), находим
(36)
или, обозначив через 
заглубление точки М под свободную поверхность, получим основную формулу гидростатики
, (37)
где величина 
называется весовым давлением.
Из этой формулы ясно, что всякое изменение внешнего давления 
вызывает изменение давления во всех точках покоящейся жидкости на ту же величину. Этот результат известен как закон Паскаля.
Если жидкость находится в ненапряженном состоянии, т.е. в ней отсутствуют напряжения сжатия, то 
. Значения 
, отсчитанные от нуля, называют иногда абсолютным давлением.
В технике весьма часто представляет интерес избыток давления р над атмосферным 
, который называется избыточным или манометрическим давлением. По определению
. (38)
Для произвольной точки М, заглубленной на высоту h под свободную поверхность, избыточное давление равно
; (39)
отсюда видно, что избыточное давление совпадает с весовым, если давление на свободной поверхности равно атмосферному (
).
Если все члены формулы (37) разделить на величину 
, то они приобретут линейную размерность:
. (40)
Отсюда следует, что каждому давлению р можно поставить в соответствие линейную величину 
, которая представляет собой величину столба жидкости, создающего в своем основании данное давление. Это наглядно иллюстрируется схемой, показанной на рис.3. Если на свободной поверхности в резервуаре давление , а из запаянной сверху трубки А удален воздух, то под действием давления 
жидкость в трубке поднимется над точкой М на некоторую высоту 
, называемую приведенной высотой. Принимая приближенно, что на свободной поверхности в трубке давление равно нулю, согласно (37) можно записать 
. Следовательно, приведенная высота есть высота столба жидкости, на свободной поверхности которого давление равно нулю, а в основании – данному давлению жидкости.
Для трубки П, открытой в атмосферу и называемой пьезометром, получим
, (41)
откуда
; (42)
 |
величину 
называют пьезометрической высотой.
Если давление в точках какого-либо объема жидкости меньше атмосферного (
), то такое состояние называется вакуумом. Для его характеристики вводится понятие вакуумметрического давления (
), под которым подразумевается недостаток данного давления до атмосферного
. (43)
Соответствующая высота называется вакуумметрической:
. (44)
На рис. 3 и 4 показаны вакуумметрические высоты для случаев вакуума в капельной жидкости и газе. Давление измеряется в единицах силы, отнесенных к единице площади. В системе СИ единицей давления служит Н/м2 = Па (паскаль), а в технической системе – кгс/см2 = ат (техническая атмосфера). Наряду с этими, как следует из (42) и (44), давление можно, измерять в единицах длины столба данной жидкости.
Общей формулой перевода единиц давления в линейные единицы является
. (45)
При выражении давления высотой столба жидкости чаще всею применяют метры водяного столба, миллиметры ртутного столба и миллиметры спиртового столба.
Гидростатический закон распределения давления, выраженный формулой (34), справедлив, очевидно, для любого положения координатной плоскости хОу. Эту плоскость называют плоскостью сравнения, а величину 
– гидростатическим напором. Величину 
, где 
– избыточное давление, называют пьезометрическим напором. Из формулы (34) следует, что напоры 
и 
постоянны для всех точек данной массы покоящейся жидкости.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему