Рассмотрим случай интерференции монохроматических волн одной частоты от двух точечных источников света и , находящихся на расстоянии друг от друга. Интерференция наблюдается в произвольной точке экрана, расположенного на расстоянии параллельно линии источников , причем . Начало отсчета выбрано в точке , симметричной относительно источников.
Точечные источники и излучают сферические волны, следовательно, амплитуды колебаний обратно пропорциональны расстояниям и от источников до точки наблюдения. Поэтому интенсивность света будет меняться вдоль некоторой интерференционной полосы. Однако при это изменение медленное и его можно не учитывать.
Основное значение для результирующей интенсивности имеет разность фаз складываемых колебаний. Поверхности равных разностей фаз (или разностей хода) будут двуполостными гиперболоидами вращения с фокусами в точках и , т. к. соответствуют множеству точек, для которых разность расстояний от источников и имеет одно и то же значение. Форма интерференционных полос на экране определяется линиями пересечения этих гиперболоидов с плоскостью экрана. Если экран перпендикулярен к линии источников , то интерференционные полосы – концентрические кольца с центром в точке пересечения экрана и линии . На экране, параллельном линии источников , интерференционные полосы – гиперболы. В этом случае при в небольшой центральной области экрана полосы практически можно считать равноотстоящими параллельными прямыми, перпендикулярными плоскости рисунка.
Если колебания самих источников софазные (т.е. одинаковы их фазы колебаний ), то разность фаз складываемых колебаний в точке будет . Величина называется разностью хода интерферирующих волн.
Было уже показано, что интенсивность результирующего колебания при интерференции двух колебаний одинаковой амплитуды , то для интерференционной картины разность фаз:
. Условие max: , оптическая разность хода , (т.е. оптическая разность хода равна целому числу длин волн).
. Условие min: , оптическая разность хода .
Во всех случаях (целое число) и называется порядком интерференции.
Т.к. в нашем случае для , т.е. при , то точка экрана с координатой называется центром интерференционной картины. Интенсивность в любой точке экрана , лежащей на расстоянии от , определяется оптической разностью хода .
1.
. Т.к. , то , где - угол схождения интерферирующих лучей, т.е. угол, при котором из точки (или в рассматриваемом приближении из любой точки экрана) видно расстояние между источниками и .
Зависимость освещенности экрана от координаты: . График не учитывает явление дифракции в каждой из щелей и . Если учесть дифракцию, то интенсивности в максимумах не будут постоянными., , Расстояние между двумя соседними max (или min) называют шириной интерференционной полосы (пространственный период изменения интенсивности интерференционной картины). (*). не зависит от порядка интерференции и постоянна для данных и , т.е. полосы являются равноотстоящими друг от друга. При увеличении или уменьшении уменьшается и, например, при отдельные полосы становятся неразличимы. Для того, чтобы глаз хорошо различал полосы, нужно . Пусть , . Выражение (*) можно использовать для экспериментального определения длины волны. Таким образом, интерференционная картина, создаваемая на экране двумя когерентными источниками света, представляет собой чередование светлых и темных полос. Главный max проходит через точку . Вверх и вниз от него на равных расстояниях друг от друга расположены максимумы и минимумы первого (), второго () порядка и т.д.
2. Описанная картина, однако, справедлива лишь для монохроматического света (). Если свет немонохроматичен (например, белый свет ), то каждая монохроматическая компонента создает независимую интерференционную картину, положение минимумов и максимумов в которых не будет совпадать, кроме max m=0. В середине экрана будет белая полоса, по обе стороны которой симметрично располагаются спектрально окрашенные полосы max более высоких порядков (ближе к белой полосе (центру) будут расположена зоны фиолетового цвета, красного - наоборот). Происходит смазывание интерференционной картины. Число различимых полос интерференции заметно уменьшается.
3. Если амплитуды интерферирующих волн не равны между собой, то , . Интерференционная картина налагается на некоторый световой фон . Для количественной характеристики качества интерференционной картины вводят функцию видимости , . При интерференционная картина не заметна глазом. Качество интерференционной картины зависит не только от различия амплитуд волн, но и от состояния поляризации, от степени их когерентности.
4. Если интерферирующие лучи проходят не в вакууме, а через среды с различными показателями преломления, то под величиной следует понимать не геометрическую, а оптическую разность хода интерферирующих волн: . Для однородных сред . Лучи, для которых называются таутохронными. Пример – собирающая линза. Получение изображения в линзе – интерференционный эффект. Лучи и - таутохронны, в результате интерференции в происходит усиление интенсивности.
5. Если сами источники не синфазны, а есть , то условия для max и min изменятся: max - , min - . Интерференционная картина такая же как и при , но смещена относительно точки .
Поможем написать любую работу на аналогичную тему
Реферат
Расчет интерференционной картины от двух источников. Параметры интерференционной картины.
От 250 руб
Контрольная работа
Расчет интерференционной картины от двух источников. Параметры интерференционной картины.
От 250 руб
Курсовая работа
Расчет интерференционной картины от двух источников. Параметры интерференционной картины.
От 700 руб