Турбулентный режим течения является более сложным для исследования, чем
ламинарный, вследствие интенсивного перемешивания жидкости, пульсации
скоростей и давлений. В настоящее время модель турбулентного потока
представляют состоящей из трех зон (рис.7.1):
Вязкого подслоя 1, переходной области 2 и области развитого течения или
ядра потока 3.
Вязкий подслой 1 располагается в непосредственной близости от стенок, в
нем наблюдаются турбулентные пульсации, но они заглушаются силами
вязкости. Поэтому в весьма тонком вязком подслое характер течения
обусловливается в основном вязким трением. Средняя толщина вязкого
подслоя может быть больше или меньше средней высоты выступов
шероховатости стенок.
В переходной области силы вязкости соизмеримы с силами инерции и здесь
наблюдается неустойчивый режим течения.
В ядре потока течение имеет четко выраженный турбулентный характер с
интенсивным перемешиванием жидкости.
Скорость и давление в любой точке турбулентного потока изменяются во
времени, причем беспорядочно, непериодически отклоняясь от некоторого
устойчивого среднего положения (рис.7.2). Поэтому мгновенную скорость
можно предусматривать в виде двух составляющих: -осредненная по времени
и -скорость пульсации, которая может быть как со знаком «+», так и со
знаком «-». Тогда в общем случае можно записать
= +
Введение понятия осредненной скорости позволило предложить осредненную
модель турбулентного потока, которая нашла широкое применение в
инженерной гидравлике. Для такой модели справедливы все результаты и
зависимости, полученные раньше. Это относится к уравнениям Бернулли,
неразрывности и т.д.
Распределение скоростей по сечению турбулентного потока носит более
сложный характер, чем при ламинарном. Эпюра скоростей носит
логарифмический характер и описывается выражением:
,
n зависит от Re для гидравлически гладких труб.
- осредненная во времени локальная скорость; -динамическая скорость,
определяемая выражением , где - напряжение турбулентного трения;
-плотность; ǽ-постоянная Кармана, ǽ= 0,4; с - константа,
определяемая из условия, что максимальная осредненная скорость
находится в центре потока, т.е. при . Тогда можно записать
(7.3)
Эпюра осредненных скоростей при турбулентном режиме течения
характеризуется следующими особенностями:
- скорости на поверхности стенки равны нулю;
- в пристенном слое на весьма малом расстоянии от стенки скорость
изменяется от нуля до значений, мало отличающихся от значений скорости в
центре потока;
- в ядре потока скорости изменяются относительно мало, а поэтому
мал и градиент скорости.
В связи с вышеупомянутым, коэффициент кинетической энергии или
коэффициент Кориолиса в уравнении Бернулли при турбулентном движении
принимаем равным , т.е. распределение скоростей более равномерное.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему