Дифракционную картину могут дать не только рассмотренные выше одномерные структуры, но также двумерные и трехмерные периодические структуры, например, кристаллические тела. Однако период кристаллических тел d мал, составляет единицы ангстрем (1 
=10-4
мкм), т.е. значительно меньше длин волн видимого света (l»0,4-0,8 мкм). Поэтому для видимого света кристаллы являются однородной средой, и дифракция не наблюдается.
В то же время для значительно более коротковолнового рентгеновского излучения(l » 10-9 – 10-11 м) кристаллы представляют собой естественные дифракционные решетки (см. рис.6).
Абсолютный показатель преломления всех сред для рентгеновского излучения близок к единице, поэтому оптическая разность хода между лучами 1’ и 2’, отражающимися от кристаллографических плоскостей D=CD+DE=2dsinq, где d – расстояние между плоскостями, в которых лежат узлы (атомы) кристаллической решетки, q – угол скольжения лучей.
Условию интерференционных максимумов удовлетворяет формула Вульфа-Брэгга
2dsinq =±ml , m=1,2,3… (13)
где m – порядок дифракционного максимума.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему