Для получения когерентных световых волн применяют метод разделения волны на 2 части, которые после прохождения разных оптических путей накладываются друг на друга и наблюдается интерференционная картина.
Рис.
Пусть разделение волны на две когерентные происходит в точке О до точки М, первая волна проходит путь S1, а вторая путь S2. Если в точке О фаза колебания равна wt, то в точке М получим:
E1 = A1cosw(t-
)
E2 = A2cos w(t-
) , где 
; 
;
Тогда разность фаз в точке М будет:
δ=w(-)=2πν(-)=2πν(
-
)=
(
-
)=
(-) =>
δ=Δ: Δ=-; Δ=L1-L2
произведение геометрической длины пути световой волны в данной среде на показатель преломления этой среды называется оптической длиной пути L.
Δ – оптическая разность хода.
Δ = S1n1 – S2n2 = l1 – l2
Если оптическая разность хода равна целому числу произведения геометрической пути световой волны в данной среде и колебания точки M будут происходить в одинаковой фазе.
, m = 0, 1, 2… =>
, т.е Δ – не что иное как условие интерференционного max.
Если 
, то 
Колебания в точке M будут в противофазе, если их оптическая разность хода равна нечетному числу длин полуволн – условие интерференционного min.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему