Рассмотрим движение в постоянном однородном магнитном поле. Уравнение движения частиц имеет вид:
. (2)
Как было уже сказано, движение заряженной частицы в постоянном магнитном поле может быть представлено как наложение движения вдоль поля и циклотронного (ларморовского) вращения поперёк поля с циклической частотой:
. (3)
Эта частота называется циклотронной или ларморовской.
Так как:
,
то:
, (4)
называется циклотронным радиусом. Если в поле частицы совершают тепловое движение, то циклотронные радиусы будут распределены так же, как и скорости теплового движения.
Медленное изменение внешних условий называется адиабатическим. Качественно условие адиабатичности сводится к требованию, чтобы относительное изменение магнитного поля было малым: во времени – за период циклотронного вращения; в пространстве — на длине, равной циклотронному радиусу:
, (5)
. (6)
Циклотронное вращение проявляется в полной мере только в разреженной плазме, где столкновения между частицами редки. В плотной плазме столкновения происходят часто, и кулоновские взаимодействия нарушают правильное циклотронное вращение. Для того, чтобы циклотронное вращение могло проявиться, нужно, чтобы период его был мал в сравнении со временем между столкновениями или, точнее, средним временем передачи импульса вследствие взаимодействий между частицами плазмы. Поскольку период вращения обратно пропорционален частоте, то это условие можно записать так:
. (7)
Плазму, удовлетворяющую этому условию, называют замагниченной. В замагниченной плазме тепловое движение поперёк поля имеет характер циклотронного вращения. Если условие замагниченности не соблюдается, то, не успев закончить циклотронный оборот, частица сбивается с траектории в результате изменения направления движения, вызванного столкновениями.
Условие замагниченности можно представить и в другом виде. Введём длину свободного пробега в отсутствие магнитного поля:
.
Тогда условие замагниченности можно записать в виде:
, (8)
то есть циклотронный радиус должен быть мал по сравнению с длиной свободного пробега.
Так как (см. формулу (1)), то плазму можно сделать замагниченной, наложив на неё достаточно сильное магнитное поле. Сделать это тем легче, чем больше время передачи импульса , то есть чем реже столкновение и слабее взаимодействие между частицами.
В замагниченной плазме в полной мере проявляется анизотропия проводимости и других процессов переноса. Напротив, проводимость можно считать скаляром, если выполняется условие:
, (9)
обратное условию замагниченности. При этом условие (9) полностью применимо к приближению магнитной гидродинамики с конечной проводимостью.
Если плазма ограничена в пространстве, то циклотронное вращение может возмущаться не только столкновениями частиц между собой, но и конечными размерами системы. В этом случае кроме условия (7) должно быть выполнено ещё и второе условие замагниченности: циклотронный радиус мал в сравнении с размерами системы, то есть:
. (10)
Отметим, что дрейфовое движение является следствием циклотронного вращения. Для того, чтобы движение имело дрейфовый характер, требуется выполнение двух условий:
1) условия адиабатичности;
2) условия замагниченности.
Условие замагниченности (7) можно записать как: ( – частота передачи импульса). Ввиду того, что циклотронная частота у ионов в тысячи раз меньше, чем у электронов, условие замагниченности для электронов осуществляется гораздо легче. Если условие (7) выполняется как для электронов, так и для ионов, то все частицы плазмы участвуют в дрейфовом движении. Возможны случаи, когда , то есть электроны замагничены, а ионы – нет. В этом случае в дрейфовом движении принимают участие только электроны.
В случае идеальной проводимости (или ). Таким образом, если выполнено условие идеальной проводимости, то условие замагниченности заведомо выполняется, то есть движение имеет дрейфовый характер.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему