Общая интегральная форма уравнений количества движения и момента количества движения

Д.у Эйлера, Навье-Стокса и Рейнольдса дают связь м/д параметрами движущейся Ж в каждой точке пространства занятого Ж.

Чтобы описать движение конечной массы Ж, нужно получить решение этих уравнений. Вследствие математических трудностей, это удается сделать только для некоторых частных случаев. М/д тем, имеется немало технических задач, в которых не требуется знать величины скоростей и давлений во всех точках Ж, а достаточно определить, н-р, силы воздействий потоков на ограничивающие тв. поверхности или обтекаемые тела (сила давления Ж на стенки каналов, на преграды, определение повышения давления при гидроударе и т.д). Для материального тела масса m, движущегося со скоростью υ, изменение кол-ва движения за время dt ,вследствие действия силы Р, выразится в векторной форме: ;

Применим эту теорему к участку Ж с постоянным расходом Q:

Изм-ие кол-ва движ-ия: =

 - количество входящей Ж ч/з сечение 1.

Количество выходящей Ж ч/з сечение: , где Q – расход, М – массовый расход. Для установившегося движения несжимаемой Ж: ρ1 = ρ2; Q1 = Q2 ; М1 = М2;

 - теорема об изм-ии кол-ва движения, полученная Л. Эйлером,

где  - главный вектор сил или вектор равнодействующей силы.

, где RX; RY; RZ  - можно определить.