При перемещении на заряда в поле напряженности совершается работа:
Видно, что работа, совершаемая полем, положительна, если q>0. При перемещении заряда из точки 1 в точку 2 по траектории L рис.1.13 работа равна:
. (1.26)
Разобьём путь от 1 к 2 на участки, показанные на рис.1.14. На участке 12 работа:
.
На участках 13 и 32:
.
Видно, что работа по перемещению заряда в электрическом поле не зависит от траектории, а зависит лишь от начальной и конечной точек пути. Такое поле называется потенциальным. Легко показать, что работа при перемещении заряда в поле по замкнутому контуру равна нулю.
- (1.27)
циркуляция по замкнутому контуру равна нулю. Это другое (эквивалентное) определение потенциальности .
В дифференциальной форме можно записать:
. (1.28)
Через векторный оператор , введенный в (1.18), это:
, (1.29)
где
.
Таким образом, дифференциальная формулировка потенциальности электростатического поля :
. (1.30)
Из определения ясно, что - это вектор (рис.1.15). Знак его и направление обхода контура , площадь которого , связаны правилом буравчика. Можно связать циркуляцию вектора по контуру, ограничивающему поверхность, с потоком его ротора через эту поверхность. Из определения (1.28) видно, что:
- (1.31)
это формула Стокса. Поток вектора через поверхность, ограниченную контуром , равен циркуляции вектора по этому контуру.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему