Поместим точечный источник – заряд в поле потенциала . Так как - это работа по перемещению положительного единичного заряда из 1 на бесконечность, то:
- (2.42)
энергия заряда в поле .
Для двух точечных зарядов и работа при перемещении их от до бесконечности определяет потенциальную энергию:
, (2.43)
где и - потенциалы, создаваемые первым! и вторым зарядом!, соответственно, в месте, где помещены и . Для случая нескольких точечных зарядов:
. (2.44)
Это энергия взаимодействия системы дискретных зарядов.
Рассмотрим теперь случай, когда заряды распределены непрерывно. Зная, что , и переходя от суммирования к интегрированию, получаем:
, (2.45)
где - потенциал, создаваемый всеми зарядами системы в элементе . Это выражение кажется простым обобщением предыдущей формулы, но это не так – они различны, поскольку , входящий в формулы (2.44) и (2.45), имеет разный смысл.
Для объяснения рассмотрим следующий пример. Пусть система состоит из двух шаров с зарядами и . Расстояние между ними много больше их размеров, т.е. и - точечные заряды. Энергия системы имеет вид (2.43), где - потенциал, создаваемый в точке, где помещен , потенциал создан в точке, где помещен .
Воспользуемся теперь формулой (2.45). Интеграл должен разбиться на два по объемам и :
. (2.46)
Разобъем заряд первого шара на элементарные . На этот заряд действует потенциал, создаваемый всеми зарядами второго шара и, кроме того, зарядами собственного шара:
(2.47).
То же самое и для элементарного заряда второго шара. Действующий на него потенциал:
. (2.48)
С учетом (2.47) и (2.48) можно (2.46) записать:
, (2.49)
где - энергия взаимодействия шаров зарядами и ; и - собственные энергии этих шаров.
. (2.50)
Это формула для системы из - шаров. Она содержит энергию взаимодействия зарядов шаров и собственные энергии.
Теперь получим формулу (2.45), но не при наличии потенциала, а в присутствии электростатического поля. Рассмотрим это на примере плоского конденсатора и его энергии. Для начала выведем выражение для энергии уединенного проводника, имеющего заряд и потенциал . Поскольку во всех точках проводника одинаков, вынесем его за знак интеграла в формуле (2.45). Тогда оставшийся интеграл – это заряд на проводнике;
.
Теперь рассмотрим энергию конденсатора, где и - заряд и потенциал положительно заряженной обкладки, и - то же для отрицательно заряженной обкладки. Так как , то:
.
Учтем, что . Тогда:
. (2.51)
Подставив: ; ; , получим:
- (2.52)
электрическая энергия конденсатора. Плотность энергии с учетом того, что и - векторы:
. (2.53)
Видно, что носителем энергии является поле, и энергия локализована во всем пространстве, где есть электрическое поле. Так как:
,
то - плотность энергии положительна.
Для общего случая, когда изменяется в пространстве:
. (2.54)
Сравним формулы (2.45) и (2.54). В первой носителями энергии являются заряды, и энергия локализована на зарядах. В (2.54) носителем энергии является поле, и энергия локализована во всем пространстве, где имеется поле.
Обе формулы представляют полную энергию, включающую энергию взаимодействия и собственную энергию. Покажем это для (2.54) на примере двух заряженных тел в пустоте, создающих в пространстве поля и , соответственно. По принципу суперпозиции:
,
.
Полная энергия системы:
, (2.55)
где и - собственные энергии первого и второго тел, - энергия их взаимодействия. и всегда положительны, может быть как положительной, так и отрицательной. Полная энергия также всегда положительна. Если в формулу (2.53) подставить , тогда:
. (2.56)
Первое слагаемое – это плотность энергии поля в вакууме. Второе – плотность энергии, связанная с поляризацией диэлектрика.
Пример.
1. Определить энергию объемно заряженного шара. Даны и .
Согласно (1.24) и (1.25) примера 3 §1.4:
для : ; для : ;
; .
Найдем теперь полную энергию по формуле (2.54):
.
.
Видно, что .
Полная энергия:
. (2.57)
2. Энергия диполя во внешнем поле.
Поле создают потенциалы в точках, где расположены заряды (см.рис.2.20). Тогда энергия этих зарядов по (2.42) равняется:
.
Так как , разложим в ряд:
, (2.58)
где - компоненты ; - компоненты .
. (2.59)
Из (2.59) видно, что в поле диполь ориентируется так, что (минимум энергии). Рассмотрение механизма поворота вектора связано с появлением вращающего момента, так как на заряды со стороны поля действуют противоположно направленные силы .
Поможем написать любую работу на аналогичную тему