Пусть на плоскопараллельную прозрачную пленку (пластинку) с показателем преломления n и толщиной d под углом a падает плоская монохроматическая волна (для простоты рассмотрим один луч). На поверхности пленки в точке А волна частично отражается (луч 1’) и частично преломляется (луч АВ). В точке В
волна также частично отражается (луч ВС) и частично преломляется (луч 2’). То же самое происходит в точке С. Причем преломленная волна (луч 1”) накладывается на волну непосредственно отраженную от верхней поверхности (луч 1’). Эти две волны когерентны, если оптическая разность хода 
меньше длины когерентности lког, и в этом случае они интерферируют.
Оптическая разность хода двух волн D=(AB+BC)n-(AD-l/2),
где l/2 – потеря полуволны при отражении луча 1’ в точке А. Используя закон преломления n1sina = n2sing и учитывая, что в рассматриваемом случае n1=1, n2=n, можно показать, что 
. (17)
В точке наблюдения на экране будет максимум, если D=ml и минимум, если D = (2m+1)l/2 .
Возможность уменьшения вредного отражения света вследствие интерференции в тонких пленках широко используется в современных оптических приборах. Для этого на передние поверхности линз, призм наносят тонкие пленки с показателем преломления n=
и толщиной d, которая определяется из условия минимума при интерференции волн, отраженных от границ раздела сред с n1 и
n и n и n2 D=2dn=(2m+1)l/2, m=0,1,2… (18)
Минимальная толщина пленки соответствует m = 0
d=l/(4n).
Такая оптика получила название просветленной оптики.
Поможем написать любую работу на аналогичную тему